Несколько сотен лет назад весь объем научных знаний был столь мал , что один человек мог подробно ознакомиться почти со всеми основными научными идеями . Накопление научной информации начиная с эпохи Возрождения происходило так быстро , что представление об ученом , как о человеке , обладающем универсальными знаниями , давно уже потеряло смысл . В настоящее время ученые делятся на физиков , химиков , биологов , геологов и т.д.
Физик старается познать самые элементарные системы в природе . Сделанные физиками открытия не только расширяют наши знания об основных физических процессах , но часто играют решающую роль в развитии других наук . Законы физики управляют всеми физическими процессами.
Поговорим о законах сохранения .Из законов сохранения наибольший интерес представляет тот , что связан с энергией . Мы слышим , что потребление энергии постоянно растет , и знаем , что недавняя нехватка энергии оказала влияние как на повседневную жизнь , так и на международные отношения . Представление об энергии связано , по-видимому , с нефтью , с углем , с падающей водой , с ураном . Энергия не только приводит в движение автомобили и обогревает дома ; она также необходима , например , для производства металлов и удобрений . Все живые существа в буквальном смысле поедают энергию , чтобы поддержать жизнь . Из рекламных проспектов мы знаем , что определенные продукты питания для завтрака могут сообщить “ заряд энергии “ , чтобы начать трудовой день .
Удивительно , что , несмотря на повсеместную большую роль энергии , это понятие оставалось неясным вплоть до середины ХIХ века . Галилей , Ньютон и Франклин не знали , несмотря на всю их искушенность , что физическая величина , которую теперь называют энергией , может быть определена так , чтобы она всегда сохранялась . Возможно , они не пришли к такой мысли потому , что это понятие вовсе не очевидно . Энергия проявляется во множестве различных форм . Движущийся автомобиль обладает энергией . Неподвижная батарейка карманного фонаря обладает энергией . Камень на вершине утеса обладает энергией . Кусочек сливочного масла обладает энергией . чайник кипятка обладает энергией . Солнечный свет обладает энергией . Энергия , проявляющаяся во всех этих различных формах , может быть определена таким способом , что при любом превращении системы полная энергия сохраняется . Однако для системы , которая никогда не претерпевает никаких изменений , разговор о содержании энергии беспредметен . Только при переходе из одной формы в другую или из одного места в другое представление об энергии становиться полезным .
Качество электрической энергии
... ПОЛОЖЕНИЯ ГОСУДАРСТВЕННОГО СТАНДАРТА НА КАЧЕСТВО ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ ГОСТ 13109-97 “Нормы качества электрической энергии в системах электроснабжения общего назначения” (далее ГОСТ) устанавливает показатели и нормы качества электроэнергии в электрических сетях систем электроснабжения общего назначения переменного трехфазного ...
Потенциальная энергия .
определим
Возвращающие силы и потенциальная энергия .
Потенциальная энергия системы является скалярной величиной, выражаемой в джоулях , которая сама по себе не дает никакой информации о ее будущем поведении . Взгляните на графики W пот ( x ) для трех разных пружин и найдите на каждом точку , где W пот = 1 Дж . Очевидно , первый график соответствует слабой пружине , которую сильно растянули. Второй относиться к сильной пружине , которую надо растянуть совсем немного для того , чтобы запасти 1 Дж . В третьем случае пружина сжата . Хотя значение потенциальной энергии одинаково во всех случаях , поведение пружин , если их освободить , будет совершенно различным . Первая пружина будет медленно тянуть обратно ( влево ) , вторая резко дернет влево , третья будет распрямляться вправо . Хотя одно только значение потенциальной энергии не позволяет предсказать такое различное поведение , это ,очевидно , можно сделать , зная форму всего графика W пот ( x ) . Именно наклон кривой W пот ( x ) в каждой точке характеризует возвращающую силу в х – направлении , которая действует в системе в этой точке . Рассмотрим несколько примеров .
График W пот ( h ) для тела , поднятого над поверхностью Земли ( для малых высот ) , имеет постоянный наклон mgh )/Δh = mg . Тангенс угла наклона раве весу тела .Здесь , однако , имеется некоторая тонкость . Возвращающая сила тяготения направлена вниз и потому отрицательна . Тангенс угла наклона графика W пот ( h ) положителен . Если мы хотим получить возвращающую силу в системе , то следует взять отрицательный тангенс : F возвр = -ΔW( h )/Δh . Внешняя сила , которую следует приложить к системе для того , чтобы запасти энергию тяготения , направлена в противоположную сторону , то есть вверх , и положительна . То же самое справедливо и для энергии , запасенной в пружине . Возвращающая сила дается выражением
F возвр = — ΔW( x )/Δx = -Δ[ЅkxІ] /Δx = -kx .
Возвращающая сила подчиняется закону Гука ; она пропорциональна смещению и направлена в сторону , противоположную смещению. Заметьте, что это определение согласуется с тем , что можно было ожидать качественно в случаях трех пружин , которые мы рассмотрели . В первом случае тангенс угла наклона мал и положителен , поэтому возвращающая сила будет малой и отрицательной – направленной в сторону меньших значений х . Во втором случае тангенс угла наклона велик и положителен — возвращающая сила будет большой и отрицательной . В третьем случае тангенс угла наклона отрицателен , поэтому возвращающая сила будет положительной , заставляя пружину расширяться .
Использование электрической энергии
... (ГАЭС) и приливные электростанции (ПЭС). ПЭС преобразуют энергию морских приливов в электрическую. Электроэнергия приливных ГЭС в силу некоторых особенностей, связанных с периодичным характером приливов и ... – удобно распределять между потребителями. Превращаемость – энергию легко превратить в любые другие формы: механическую, внутреннюю (нагревание тел), энергию света и т.д. Ф. Энгельс писал: « ...
В случае магнитов , где
W пот.магн ( x ) = C / х ,
F магн = — Δ(C/x)/Δx = C/xІ.
Обратите внимание , что возвращающая сила положительна , магниты отталкивают друг друга в сторону больших значений х .
Снова обратите внимание на касательные , показанные на графике
W пот.магн ( x ) . При малых х наклон очень крутой и отрицательный , поэтому сила велика и положительна ( F = — ΔW пот.магн ( x ) / Δх ) . При больших х наклон незначительный и отрицательный . Следовательно , сила маленькая и положительная .
Пример, доказывающий закон сохранения энергии.
При падении потенциальная энергия тела уменьшается , так как уменьшается высота тела над Землей , а его кинетическая энергия увеличивается , так как увеличивается скорость тела . На участке 1-2 равном h , убыль потенциальной энергии ΔW п =mgh 1 , а прирост кинетической энергии ΔW к =Ѕ·mυ 2 І , где υ 2 – скорость тела в точке 2 . Так как υ 2 І=2gh 1 , то принимает вид ΔW к =mgh 1 . Из формул следует , что прирост кинетической энергии тела равен убыли его потенциальной энергии . Следовательно , происходит переход потенциальной энергии тела в его кинетическую энергию , т.е. ΔW к = -Wп . В точке 2 потенциальная энергия падающего тела W п2 =W п1 – ΔW п =mgh – mgh 1 , а его кинетическая энергия W к2 =ΔW к =mgh 1 .
Следовательно , полная механическая энергия тела в точке 2W 2 =W к2 + W п2 = mgh 1 + mgh – mgh 1 = mgh .
В точке 3 ( на поверхности Земли ) W п3 =0 ( т.к. h=0 ) , а W к3 =Ѕ·mυ 3 І , где υ 3 – скорость тела в момент падения на Землю . Так как υ 3 І=2gh , то W к3 =mgh . Следовательно , в точке 3 полная энергия тела W 3 =mgh , т.е. за все время падения W =W к +W п =const .
закон сохранения энергии
Полная механическая энергия замкнутой системы тел, взаимодействующих между собой только консервативными силами, при любых движениях этих тел не изменяется. Происходят лишь взаимные превращения потенциальной энергии тел в их кинетическую
энергию и обратно.
Еще один пример из жизни.
Вообразите , что мать оставляет в комнате ребенка с 28 кубиками , которые нельзя сломать . Ребенок играет кубиками целый день , и мать , вернувшись , обнаруживает , что кубиков по-прежнему 28 – она следит за сохранением кубиков ! Так продолжается день за днем , но однажды , вернувшись , она находит всего 27 кубиков . Оказывается , один кубик валяется за окном –ребенок его выкинул . Рассматривая законы сохранения , прежде всего нужно убедится в том , что ваши предметы не вылетают за окно . Такая же неувязка получится , если в гости к ребенку придет другой мальчик со своими кубиками . Ясно , что все это нужно учитывать , рассуждая о законах сохранения . В один прекрасный день мать , пересчитывая , обнаруживает всего 25 кубиков и подозревает , что остальные 3 ребенок спрятал в коробку для игрушек . Тогда она говорит : “ Я открою коробку “ . “ Нет , — отвечает он , — не смей открывать мою коробку “ . Но мама очень сообразительна и рассуждает так : “ Я знаю , что пустая коробка весит 50 г , а каждый кубик весит 100 г , поэтому мне надо просто – напросто взвесить коробку “ . Затем , подсчитав число кубиков , она получит
Основные законы рудничной аэродинамики
... трубки 2 мм. 3. Основные законы аэродинамики, Закон сохранения массы Движение воздуха в шахте подчиняется законам сохранения массы и энергии Закон сохранения массы применительно к ... понятия депрессии Допустим, что воздух движется от точки 1 к точке 2. Это будет соблюдаться только в ... S=Рдин *Sм (2) где S м -Миделево сечение тела, м2 Рис.1 Схема к пояснению статического, динамического и полного ...
Число видимых кубиков + ( Масса коробки – 50 г ) / 100 г
-
опять 28 . Какое-то время все идет гладко , но потом сумма опять не сходится . Тут она замечает , что в раковине изменился уровень грязной воды . Она знает , что если кубиков в воде нет , то глубина ее равна 15 см , а если положить туда один кубик , то уровень повысится на 0,5 см .
Число видимых кубиков + ( масса коробки – 50 г ) / 100 г + ( уровень воды – 15 см ) / 0,5 см
и снова получается 28 .
Мы установили , что для закона сохранения энергии у нас есть схема с целым набором правил . Согласно каждому из этих правил , мы можем вычислить значение для каждого из видов энергии . Если мы сложим все значения , соответствующие разным видам энергии , то сумма их всегда будет одинаковой .
Взаимосвязь потенциальной и кинетической энергий.
Положение S=S 1 =0 соответствует точке старта , где W пот ( S 1 ) = mgh 1 и W кин ( S 1 ) = 0 . В результате полная энергия W в точке S=S 1 равна W=W пот ( S 1 ) + W кин ( S 1 ) = mgh 1 . Если пренебрегать потерями энергии на трение , то , согласно закону сохранения энергии , полная энергия в любой другой точке тоже должна быть равна mgh 1 . В точке S= S 2 , где тележка находится на высоте h 2 , потенциальная энергия равна W пот ( S 2 ) = mgh 2 и кинетическая энергия должна быть равна разности между W и W пот ( S 2 ) , т.е.
W кин ( S 2 ) =W–W пот ( S 2 )= mg( h1 – h2 ) .
Таким образом , можно график кинетической энергии , которая представляет собой расстояние от прямой , изображающей полную энергию до кривой потенциальной энергии .
Испытание РЭА на ударную нагрузку
... испытания РЭА на воздействие положительных и отрицательных температур и влаги в автоматизированном режиме; провести испытание РЭА на ... изменяется по синусоидальному закону, вызывая однокоординатную вибрацию подвижной ... суммируясь, создают равнодействующую силу, проходящую через вертикальную ось ... испытания. Метод качающейся частоты характерен тем, что в зависимости от установленной для испытаний ...
Всеобщий характер закона сохранения энергии.
Хотя общее количество энергии остается постоянным , количество полезной для нас энергии может уменьшаться и в действительности постоянно уменьшается . Переход энергии в другую форму может означать переход ее в бесполезную для нас форму . В механике чаще всего это – нагревание окружающей среды , трущихся поверхностей и т.п. Такие потери не только невыгодны , но даже вредно отзываются на самих механизмах ; так , во избежание перегревания приходится специально охлаждать трущиеся части механизмов .
Наиболее важный физический принцип.
Многие явления природы задают нам интересные загадки в связи с энергией . Не так давно были открыты объекты , названные квазарами ( quasar – сокращение от quasi star – “будто бы звезда” . ) Они находятся на громадных расстояниях от нас и излучают в виде света и радиоволн так много энергии , что возникает вопрос , откуда она берется . Если энергия сохраняется , то состояние квазара после того , как он излучил такое чудовищное количество энергии , должно отличаться от первоначального . Вопрос в том , является ли источником энергии гравитация — не произошел ли гравитационный коллапс квазара , переход в иное гравитационное состояние ? Или это мощное излучение вызвано ядерной энергией ? Никто не знает . Вы скажете : “А может быть , закон сохранения энергии несправедлив ?” Нет , когда явление исследовано так мало , как квазар ( квазары настолько далеки , что нелегко их увидеть ) , и как будто бы противоречит основным законам основным законам , обычно оказывается , что не закон ошибочен , а просто мы недостаточно знаем явление .
Другой интересный пример использования закона сохранения энергии- реакция распада нейтрона на протон , электрон и антинейтрино . Сначала думали , что нейтрон превращается в протон и электрон . Но когда измерили энергию всех частиц , оказалось , что энергия протона и электрона меньше энергии нейтрона . Возможны были два объяснения . Во–первых , мог быть неправильным закон сохранения энергии . Бор предположил , что закон сохранения выполняется только в среднем , статистически . Но теперь выяснилось , что правильно другое объяснение : энергии не совпадают потому , что при реакциях возникает еще какая –то частица – частица , которую мы называем теперь антинейтрино . Антинейтрино уносит с собой часть энергии . Вы скажете , что антинейтрино , мол , только для того и придумали , чтобы спасти закон сохранения энергии . Но оно спасает и многие другие законы , например закон сохранения количества движения , а совсем недавно мы получили прямые доказательства , что нейтрино действительно существует .
Этот пример очень показателен . Почему же мы можем распространять наши законы на области , подробно не изученные ? Почему мы так уверены , что какое-то новое явление подчиняется закону сохранения энергии , если проверяли закон только на известных явлениях ? Время от времени вы читаете в журналах , что физики убедились в ошибочности одного из своих любимых законов . Так , может быть , не нужно говорить , что закон выполняется там , куда вы еще не заглядывали , вы ничего не узнаете . Если вы принимаете только те законы , которые относятся уже к проделанным опытам , вы не сможете сделать никаких предсказаний . А ведь единственная польза от науки в том , что она позволяет заглядывать вперед , строить догадки . Поэтому мы вечно ходим , вытянув шею . А что касается энергии , она , вероятнее всего , сохраняется и в других местах .
Теория удара .
Поскольку моя работа имеет отношение к действию закона сохранения энергии при ударе , рассмотрим теорию удара .
Явление удара .
Явление , при котором за ничтожно малый промежуток времени скорости точек тела изменяются на конечную величину , называется ударом .
Примерами этого явления могут служить : удар мяча о стену , удар кия и биллиардный шар , удар молота о болванку , лежащую на наковальне , бабы копра о сваю и ряд других случаев .
мгновенными
Действие ударной силы н материальную точку .
Определим изменение количества движения материальной точки за промежуток времени τ . Обозначим S и S 1 импульсы сил Р и Р к , действовавшие на точку за время τ .
По теореме изменения количества движения материальной точки
mυ 2 – mυ 1 = S + S к ( 1 )
Импульс S к силы Р к за ничтожно малый промежуток времени τ будет величиной того же порядка малости, что и τ. Импульс же S ударной силы Р за это время является величиной конечной. Поэтому импульсом S к ( по сравнению с импульсом S ) можно пренебречь . Тогда уравнение ( 1 ) примет вид
mυ 2 – mυ 1 = S ( 2 )
или
υ 2 – υ 1 = S/m ( 3 )
Уравнение ( 3 ) показывает , что скорость υ 2 отличается от скорости
υ 1 на конечную величину S / m . Ввиду того , что продолжительность удара τ ничтожно мала , а скорость точки за время удара мала и им можно пренебречь .
В положении В точка получает конечное изменение скорости от υ 1 до υ 2 . Поэтому в положении В , где действовала ударная сила , происходит резкое изменение траектории точки АВD . После прекращения действия ударной силы точка движется снова под действием равнодействующей Р к ( на участке ВD ) .
Таким образом , можно сделать выводы о действии ударной силы на материальную точку :
-
действием не мгновенных сил за время удара можно пренебречь .
-
перемещение материальной точки за время удара можно не учитывать .
-
результат действия ударной силы на материальную точку выражается в конечном изменении за время удара вектора ее скорости , определяемом уравнением ( 3 ) .
Практическая часть, Испытание прочности
древесины на удар .
При испытании материалов на удар используется закон сохранения механической энергии . Само испытание основано на том , что работа , нужная для разрушения материала , равна изменению потенциальной энергии падающего на образец тяжелого маятника . Испытательные , которые служат для этого называют вертикальными маятниковыми копрами .
Для демонстрации испытания прочности образца при ударе собирают установку: в верхней части двух штативов закрепляют зажимы, в углублениях, на которых кладут металлическую трубку с отверстиями посередине. В них плотно вставляют металлический стержень для маятника. На нижний конец стержня насаживают диск массой 1,9 кг. На трубку надевают деревянную рамку так , чтобы она могла поворачиваться вокруг горизонтальной оси с некоторым трением .
Между штативами помещают испытуемый образец – деревянный брусок , вырезанный поперек волокон и сильно отклоняют маятник ( измерительной линейкой определяя высоту его поднятия ) и отпускают . Брусок ломается , а маятник после удара поднимается на некоторую высоту , поварачивая рамку . Заметив положение рамки можно определить высоту поднятия маятника после удара . Разность потенциальных энергий маятника до и после удара дает работу , которая затрачена на разрушение материала . Чтобы определить ударную вязкость надо эту работу разделить на площадь поперечного сечения испытуемого образца . При этом прочность на удар во многом зависит от температуры , влажности и некоторых других условий .
Анализ практических исследований .
Проведенные практические исследования , состоящие из 6 серий опытов ( причем каждая серия включала в себя по два опыта с одинаковыми начальными параметрами ( условиями ) : высота поднятия маятника до опыта , h ; температура испытуемого образца , площадь поперечного сечения ) , позволяют выявить ряд закономерностей , которые могут найти обширное применение в технике .
Зависимость между значением ударной и температурой можно вывести из следующих соображений :
δ 1 = ( а 10 — а 0 ) / а 10 = 3,1 %
δ 2 = ( а 0 — а -10 ) / а 0 = 6,3 % ( 1 )
δ3 = ( а -10 — а -20 ) / а -10 = 12,5 %
Ударная вязкость вычисляется по формуле :
а n = А / S = mg( h 1 – h 2 ) / S = mgΔh / S ( 2 )
Из таблицы, которая приведена ниже видно , ударная вязкость зависит от температуры образца . Выведем зависимость между значением ударной вязкости и температурой :
1) Примем за точку отсчета t° = 10°C ( в принципе можно взять и другую температуру ) .
2) Из вышеприведенных вычислений , следует что разность между значениями ударной вязкости при двух разных температурах ( 10° и 0° ) составляет примерно 3 % .
3)Тогда выражение ( 2 ) можно представить виде :
аn ( t ) =( mgΔh / S )
- ( 1 ± b
где mgΔh / S = а 10 = const , обозначим ее буквой г .
b n – член геометрической прогрессии , выражающий сущность зависимости изменения значений аn ( t ) от температур ;
b n = k ·2 n-1 , где k – 0,03 ( см. пункт 2 ) при г = а10 ;
n – показатель степени , равный отношению | Δt | / 10 , где Δt = t – 10 ,
т.е. b |Δt|/10 = 0,03
- 2 ( Δt/10-1)
знак “плюс” или “минус” ставятся в случаях соответственного повышения ( понижения ) температуры по сравнению с начальной ( 10єC ) .
исходя из этого выражения ( 3 ) примет вид :
а n (Δtє) = г — г·0,03·2 ( Δt/10-1) = г — г·0,03/2·2 | Δt|/10= =г — 0,015
- г
- 2 | Δt|/10 ( 4 )
а n (Δtє) = г – 0,015 г ·2 | Δt|/10 ( 4а ), при понижении температуры
а n (Δtє) = г + 0,015 г ·2 | Δt|/10 ( 4б ), при повышении температуры
Определение погрешности вычислений
а n = mgΔh / S = mg ( h1 — h2 ) / S
Δh 1 ґ = 0,01
Δh 2 ґ = 0,025 6
Δh 3 ґ = 0,01 Δh cр =Σ Δh i / 6 = 0,01
Δh 4 ґ = 0,01 | n=1
Δh 5 ґ = 0,005 |
Δh 6 ґ = 0,005
а n = mg ( h 1 – h 2 ) ± mg Δhґ ср / S
а n = а ± 291 Дж/мІ
Погрешность вычислений при 50є Δt -50є не превышает 5 % , следовательно вычисления можно считать достоверными .
lim г ( 1 – 0,015·2
Δt→-50˚
Отсюда следует , что при понижении температуры в 5 раз по сравнению с первоначальной древесины имеет крайне низкую ударной вязкость . При Δt -50є зависимость аn ( Δtє ) будет иметь несколько другой вид , чем в выражении ( 4 ) . Из – за широкого диапазона температур и громоздких и трудных вычислений мы не исследуем эту зависимость .
Свойства древесины .
D 15 = D ω [1 + a ( W – 15 ) ] ,
где D 15 — величина показателя механических свойств древесины при влажности 15 % ; D ω — то же при влажности в момент испытания ; W – влажность образца в момент испытания в % ; a – поправочный коэффициент на влажность .
При сжатии вдоль волокон : сосны , кедра , лиственницы , бука , ясеня , ильмы и березы а = 0,05 ; ели , пихты сибирской , дуба и прочих лиственных пород а = 0,04 ; при растяжении вдоль волокон лиственных пород а = 0,015 ( для древисины хвойных пород а не учитывается ) ; при статическом изгибе ( поперечном – тангентальном ) всех пород а =0, 04 ; при скалывании а = 0,05.
С увеличением влажности от нуля до точки насыщения волокон показатели механических свойств древесины уменьшаются . При увеличении влажности на 1 % предел прочности при сжатии вдоль волокон уменьшается на 4 – 5 % в зависимости от породы . Влияние влажности на предел прочности при растяжении вдоль волокон и на модуль упругости очень мало , а на сопротивление ударному изгибу — вовсе не учитывается .
В пределах от точки насыщения волокон и выше изменение влажности не влияет на механические свойства древесины .
С возрастанием температуры прочные и упругие свойства древисины понижаются . Предел прочности при сжатии вдоль волокон при температуре +80єС составляет около 75 % , при растяжении вдоль волокон ≈ 80 % , скалывании вдоль волокон ( тангентальная плоскость ) ≈50 % и сопротивление ударному изгибу ≈ 90 % от величины этих свойств при нормальной температуре ( + 20єС ) .
С понижением температуры прочные характеристики древесины возрастают . При температуре — 60єС пределы прочности при скалывании , растяжении и сжатии вдоль волокон и сопротивление ударному изгибу составляют соответственно 115 ; 120 ; 145 и 200 % от величины этих свойств при температуре +20єС .
Практическое применение
результатов опыта.
Законы сохранения находят широкое применение в технике : машиностроение , судостроение , аппаратостроение . Применение в любой отрасли производства , где необходимо учитывать ряд механических свойств материала и динамику их изменения , при расчетах используется закон сохранения энергии .
Таким образом , решается немалая часть задач , связанных с проектированием высококачественного , эффективного , износостойкого и самое главное – ценного , но в то же время экономичного оборудования .
Так , например , при ряда ДВС для судов ( в основном это дизели ) учитывается вредное воздействие поршня на стенки цилиндровой втулки , связанное с ударными нагрузками . При расчете толщины этих стенок для обеспечения износостойкости решается ряд инженерных задач по определению ударной вязкости , исходя из закона сохранения энергии .
В качестве второго примера можно привести огромное значение ударной вязкости при расчете усталостного разрушения направляющих лопаток реактивной турбины в паротурбинных установках .
При ударе об полость лопатки массы перегретого пара происходит износ поверхности работающих лопаток . Для его уменьшения делается расчет на износоспособность , в ходе которого опять таки делается упор на определение ударной .
Заключение .
Целью данной работы являлось проверить и применить на практике закон сохранения энергии , попытаться вывести ряд зависимостей между параметрами окружающих условий и более детально рассмотреть одно из важных механических свойств материалов – ударную вязкость и найти закономерность ее изменения с изменением окружающих условий. Надеюсь , что эта цель достигнута .
-
-
-
№ п/п
Высота поднятия маятника до опыта , h ( м )
Высота поднятия маятника после опыта , h , ( м )
tє испытуемого образца , ( єС )
S поперечного сечения , ( мІ )
Ударная вязкость а ( Дж / мІ )
1
0,735
0,49
20
0,62*10
102665
2
0,735
0,5
20
0,62*10
100670
3
0,735
0,4
50
0,62*10
143344
4
0,735
0,42
50
0,62*10
139940
5
0,735
0,47
-20
0,62*10
77098
6
0,735
0,46
-20
0,62*10
80008
7
0,735
0,415
-10
0,62*10
87093,5
8
0,735
0,44
-10
0,62*10
88595
9
0,735
0,42
0
0,62*10
94601,6
10
0,735
0,425
0
0,62*10
93100
11
0,735
0,41
10
0,62*10
97605
12
0,735
0,415
10
0,62*10
96103
-
-
