Полупроводниковые лазеры

Другими практически важными особенностями П. л. являются:

  • высокая эффективность преобразования электрической энергии в энергию когерентного излучения (до 30—50%);
  • малая инерционность, обусловливающая широкую полосу частот прямой модуляции (более 10 9 Ггц);
  • простота конструкции;
  • возможность перестройки длины волны  излучения и наличие большого числа полупроводников, непрерывно перекрывающих интервал длин волн от 0,32 до 32 мкм.

Историческая справка.

Первая работа о возможности использования полупроводников для создания лазера была опубликована в 1959 Н. Г. Басовым, Б. М. Вулом и Ю. М. Поповым. Применение р—n-переходов для этих целей было предложено в 1961 Н. Г. Басовым, О. Н. Крохиным, Ю. М. Поповым. П. л. на кристалле GaAs впервые были осуществлены в 1962 в лабораториях Р. Холла, М. И. Нейтена и Н. Холоньяка (США).

Им предшествовало исследование излучательных свойств р—n-переходов, показавшее, что при большом токе появляются признаки вынужденного излучения (Д. Н. Наследов, С. М. Рыбкин с сотрудниками, СССР, 1962).

В СССР фундаментальные исследования, приведшие к созданию П. л., были удостоены Ленинской премии в 1964 (Б. М. Вул, О. Н. Крохин, Д. Н. Наследов, А. А. Рогачёв, С. М. Рыбкин, Ю. М. Попов, А. П. Шотов, Б. В. Царенков).

П. л. с электронным возбуждением впервые осуществлен в 1964 Н. Г. Басовым, О. В. Богданкевичем, А. Г. Девятковым. В этом же году Н. Г. Басов, А. З. Грасюк и В. А. Катулин сообщили о создании П. л. с оптической накачкой. В 1963 Ж. И. Алферов (СССР) предложил использовать гетероструктуры для П. л. Они были созданы в 1968 Ж. И. Алферовым, В. М. Андреевым, Д. З. Гарбузовым, В. И. Корольковым, Д. Н. Третьяковым, В. И. Швейкиным, удостоенными в 1972 Ленинской премии за исследования гетеропереходов и разработку приборов на их основе.

Люминесценция в полупроводниках

При рекомбинации электронов проводимости и дырок в полупроводниках освобождается энергия, которая может испускаться в виде квантов излучения (люминесценция) или передаваться колебаниями кристаллической решётки, т. е. переходить в тепло. Доля излучательных актов рекомбинации у таких полупроводников, как Ge и Si, очень мала, однако в некоторых полупроводниках (например, GaAs, CdS) при очистке и легировании она может приближаться к 100%.

Для наблюдения люминесценции необходимо применить какой-либо способ возбуждения (накачки) кристалла, т. е. способ генерации избыточных электронно-дырочных пар (светом, быстрыми электронами или электрическим полем).

4 стр., 1842 слов

Механизмы действия высокоинтенсивного лазерного излучения на биологические ткани

... лазеры на неодимовом стекле, а также газовые лазеры на СО2. Газовые лазеры генерируют как импульсное излучение с высокой частотой, так и непрерывное излучение. Мощность излучения ... Биологическое действие низкоинтенсивных лазерных излучений ... излучательных переходах между ее уровнями энергии. Излучательные переходы бывают трех видов — спонтанное излучение, вынужденное (индуцированное) излучение ...

При малой скорости образования избыточных электронно-дырочных пар излучательная рекомбинация носит беспорядочный (спонтанный) характер и используется в нелазерных полупроводниковых источниках света. Чтобы получить генерацию когерентного излучения, т. е. лазерный эффект, необходимо создать особое состояние люминесцирующего кристалла — состояние с инверсией населённостей.

Рекомбинация электронно-дырочной пары может сопровождаться испусканием кванта излучения, близкого по энергии к ширине запрещенной зоны E полупроводника ( рис. 1 , а); при этом длина волны   hc/E, где h — Планка постоянная, с — скорость света.

Люминесценция в полупроводниках 1

Рисунок 1 Энергетические схемы: а — накачки и излучательной рекомбинации в полупроводнике; б — оптического усиления при наличии инверсии населённостей состояний вблизи краев зон — дна Ес зоны проводимости и потолка Еn валентной зоны; DЕ — ширина запрещено

Инверсия населённостей в полупроводниках

Оптическое квантовое усиление в полупроводнике может наблюдаться в том случае, если зона проводимости вблизи её дна E c заполнена электронами в большей степени, чем валентная зона вблизи её потолка E . Преобладание числа переходов с испусканием квантов над переходами с их поглощением обеспечивается тем, что на верхних уровнях находится больше электронов, чем на нижних, тогда как вероятности вынужденных переходов в обоих направлениях одинаковы. Заполнение зон принято описывать с помощью т. н. квазиуровней Ферми, отделяющих состояния с вероятностью заполнения уровней больше 1 /2 от состояний с вероятностью заполнения меньше 1 /2 . Если Инверсия населённостей в полупроводниках 1 и Инверсия населённостей в полупроводниках 2 — квазиуровни Ферми для электронов и дырок, то условие инверсии населённостей относительно переходов с энергией h (где  — частота излучения) выражается формулой:

Инверсия населённостей в полупроводниках 3Инверсия населённостей в полупроводниках 4 > h.

Для поддержания такого состояния необходима высокая скорость накачки, восполняющей убыль электронно-дырочных пар вследствие излучательных переходов. Благодаря этим вынужденным переходам поток излучения нарастает ( рис. 1 , б), т. е. реализуется оптическое усиление.

В П. л. применяют следующие методы накачки: 1) инжекция носителей тока через р—n-переход, гетеропереход или контакт металл — полупроводник (инжекционные лазеры); 2) накачка пучком быстрых электронов; 3) оптическая накачка; 4), накачка путём пробоя в электрическом поле. Наибольшее развитие получили П. л. первых двух типов.

17 стр., 8461 слов

Оптические квантовые генераторы

... ­массы, жидкости, газы, полупроводники) и способами создания ин­версии населенностей (оптическая накачка, разряд в газах, химические реакции и т.д.). Излучение существующих оптических квантовых генераторов охватывает диапазон длин волн ... широко при­меняются открытые резонаторы с плоскими и сферическими зерка­лами. Характерная особенность открытых резонаторов - их геоме­трические размеры во много раз ...

Инжекционные лазеры

Инжекционные лазеры 1 Лазер на р—n-переходе представляет собой полупроводниковый диод, у которого две плоскопараллельные поверхности, перпендикулярные р—n-переходу, образуют оптический резонатор (коэффициент отражения от граней кристалла ~20—40%).

Инверсия населённостей достигается при большой плотности прямого тока через диод (порог генерации соответствует току ~1 кА/см2 , а при пониженной температуре ~ 102 A/см2, рис. 2 ).

Для получения достаточно интенсивной инжекции применяют сильно легированные полупроводники.

Инжекционные лазеры 2

Рисунок 2 Схема энергетических зон в р-n-переходе: а — при отсутствии тока; б — при сильном прямом токе; носители диффундируют в области, прилегающие к переходу, образуя с основными носителями избыточные электронно-дырочные пары.

Инжекционные лазеры на гетеропереходе (появились в 1968) представляют собой, например, двусторонние гетероструктуры ( рис. 3 ).

Активный слой (GaAs) заключён между двумя полупроводниковыми гетеропереходами, один из которых (типа р—n) служит для инжекции электронов, а второй (типа р—р) отражает инжектированные электроны, препятствуя их диффузионному растеканию из активного слоя (электронное ограничение).

При одинаковом токе накачки в активном слое гетероструктуры достигается большая концентрация электронно-дырочных пар и, следовательно, большее оптическое усиление, чем в П. л. На р—n-переходах. Другое преимущество гетероструктуры состоит в том, что образованный активным слоем диэлектрический волновод удерживает излучение, распространяющееся вдоль структуры, в пределах активного слоя (оптическое ограничение), благодаря чему оптическое усиление используется наиболее эффективно. Для П. л. на гетеропереходе необходимая плотность тока при Т = 300 К более чем в 10 раз ниже, чем у П. л. на р—n-переходе, что позволяет осуществить непрерывный режим генерации при температуре до 350 К.

П. л. инжекционного типа ( рис. 4 ) работают в импульсном режиме с выходной мощностью до 100 вт и в непрерывном режиме с мощностью более 10 вт (GaAs) в ближней инфракрасной (ИК) области ( = 850 нм) и около 10 мвт (Pbx Sn1-x Te) в средней ИК области ( = 10 мкм).

Недостаток инжекционных лазеров — слабая направленность излучения, обусловленная малыми размерами излучающей области (большая дифракционная расходимость), и относительно широкий спектр генерации по сравнению с газовыми лазерами.

Инжекционные лазеры 3

Рисунок 3 а — лазер на гетеропереходе (двусторонняя гетероструктура), б — его энергетическая схема.

Инжекционные лазеры 4

Рисунок 4 Образцы инжекционных лазеров.

Полупроводниковые лазеры с электронной накачкой.

При бомбардировке полупроводника быстрыми электронами с энергией W ~ 10 3 —106 эв в кристалле рождаются электронно-дырочные пары; количество пар, создаваемое одним электроном, ~W/3E. Этот способ применим к полупроводникам с любой шириной запрещенной зоны. Выходная мощность П. л. достигает 106 вт, что объясняется возможностью накачки большого объёма полупроводника (рис. 5 ).

Полупроводниковые лазеры с электронной накачкой  1

Рисунок 5 Схематическое изображение полупроводниковых лазеров с электронной накачкой: а — поперечной, б — продольной.

П. л. с электронной накачкой содержит электронный прожектор, фокусирующую систему и полупроводниковый кристалл в форме оптического резонатора, помещенные в вакуумную колбу ( рис. 6 ).

Техническое достоинство П. л. с электронной накачкой — возможность быстрого перемещения (сканирования) электронного пучка по кристаллу, что даёт дополнительный способ управления излучением. Т. к. заметная часть энергии электронного пучка тратится на разогрев решётки кристалла, то кпд ограничен (~1 /3 ); на каждую электронно-дырочную пару расходуется энергия 3E, а испускается фотон с энергией ~E

Полупроводниковые лазеры с электронной накачкой  2

Рисунок 6 Полупроводниковый лазер с электронной накачкой в отпаянной вакуумной трубке.

Полупроводниковые лазерные материалы.

В П. л. используются главным образом бинарные соединения типа А 3 В5 , А2 В6 , А4 В6 и их смеси — твёрдые растворы (см. табл.).

Все они — прямозонные полупроводники, в которых межзонная излучательная рекомбинация может происходить без участия фононов или др. электронов и поэтому имеет наибольшую вероятность среди рекомбинационных процессов. Кроме перечисленных в табл. веществ, имеется ещё некоторое количество перспективных, но мало изученных материалов, пригодных для П. л., например др. твёрдые растворы. В твёрдых растворах величина E зависит от химического состава, благодаря чему можно изготовить П. л. на любую длину волны от 0,32 до 32 мкм.

Полупроводниковые лазеры (Э — накачка электронным пучком; О — оптическая накачка; И — инжекционные лазеры; П — накачка пробоем в электрическом поле)

Полупроводник

Длина волны излучения, мкм

Максимальная рабочая температура, К

Способ накачки

ZnS

ZnO

Zn 1-x Cdx S

ZnSe

CdS

ZnTe

CdS 1-x Sex

CdSe

CdTe

0,32

0,37

0,32—0,49

0,46

0,49—0,53

0,53

0,49—0,68

0,68—0,69

0,79

77

77

77

77

300

77

77

77

77

Э

Э

Э

Э

Э, О, П

Э

Э, О

Э, О

Э

GaSe

GaAs 1-x Px

Al x Ga1-x As

In x Ga1-x P

GaAs

lnP

In x Ga1-x As

InP 1-x Asx

InAs

InSb

0.59

0,62—0,9

0,62—0,9

0,60—0,91

0,83—0,90

0,90—0,91

0,85—3,1

0,90—3,1

3,1—3,2

5,1—5,3

77

300

300

77

450

77

300

77

77

100

Э, О

Э, О, И

О, И

О, И

Э, О, И, П

О, И, П

О, И

О, И

Э, О, И

Э, О, И

PbS

PbS 1-x Sx

PbTe

PbSe

Pb x Sn1-x Te

3,9—4,3

3,9—8,5

6,4—6,5

8,4—8,5

6,4—31,8

100

77

100

100

100

Э, И

О, И

Э, О, И

Э, О, И

Э, О, И

Применение полупроводниковых лазеров.

1) оптическая связь (портативный оптический телефон, многоканальные стационарные линии связи);

2) оптическая локация и специальная автоматика (дальнометрия, высотометрия, автоматическое слежение и т.д.);

3) оптоэлектроника (излучатель в оптроне, логические схемы, адресные устройства, голографические системы памяти),

4) техника специального освещения (скоростная фотография, оптическая накачка др. лазеров и др.);

5) обнаружение загрязнений и примесей в различных средах;

6) лазерное проекционное телевидение ( рис. 7 ).

Применение полупроводниковых лазеров  1

Рисунок 7 Схема проекционного лазерного телевизора: 1 — электронная пушка; 2 — фокусирующая и отклоняющая система; 3 — полупроводниковый кристалл — резонатор; 4 — объектив; 5 — экран.

Список литературы:

[Электронный ресурс]//URL: https://drprom.ru/referat/lazeryi-poluprovodnikovyie/

1. Басов Н. Г.. Крохин О. Н., Попов Ю. М., Получение состояний с отрицательной температурой в р—n-переходах вырожденных полупроводников, «Журнал экспериментальной и теоретической физики», 1961

2. Басов Н. Г., Полупроводниковые квантовые генераторы, «Успехи физических наук», 1965

3. Пилкун М., Инжекционные лазеры, «Успехи физических наук», 1969

4. Елисеев П. Г., Инжекционные лазеры на гетеропереходах, «Квантовая электроника», 1972

5. Басов Н. Г., Никитин В. В., Семенов А. С., Динамика излучения Инжекционных полупроводниковых лазеров, «Успехи физических наук», 1969